Введение
Разогрев носителей заряда происходит из-за воздействия света, электрического поля, электромагнитное излучение СВЧ, КВЧ и др. частотных диапазонов. Из этих воздействий наиболее естественным и распространенным, а также и наиболее практически значимым является воздействие на полупроводник сильного постоянного электрического поля или сильного электромагнитного СВЧ- или КВЧ –полей. В сильных электрических полях, приводящих к разогреву носителей заряда, в полупроводниках наблюдается целый ряд специфических явлений, которые часто называют также эффектами сильного поля. К ним относятся нарушение закона Ома, изменение подвижности носителей заряда, ударная ионизация, туннелирование (термополевая эмиссия), эффект отрицательной дифференциальной подвижности и эффект Ганна в многодолинных полупроводниках, анизотропия проводимости, изменение скорости звуковых и плазменных волн и др. Явления, возникающие в полупроводниках в сильных электрических полях, используются для создания генераторов, усилителей и преобразователей СВЧ- и КВЧ- диапазонов[1].
Введение 3
Разогрев носителей заряда 4
Степень "разогрева" 4
Отклонения от закона Ома 6
Поведение носителей заряда 8
при сильных электрических полях 8
Пинч-эффект в твердых телах 14
Литература 19
1) Михайлов А.И., Сергеев С.А., Физические основы твердотельной электроники, СГУ, 2007. 2) Денис В., Пожела Ю., Горячие электроны, Вильнюс, 1971 3) Конуэлл Э., Кинетические свойства полупроводников в сильных электрических полях, пер. с англ., M., 1970; 4) Зи С., Физика полупроводниковых приборов, пер. с англ., М., 1984. 5) Владимиров В.В., Пинч-эффект в плазме твердого тела, УФН, т. 117, вып. 1, 1975. 6) Шотов А.П., Гришечкина С.П., Муминов Р.А., Письма ЖЭТФ, в.6, стр.895, 1967.
ет рассматриваться как некоторое свойство, присущее данному веществу, т. к. тушение люминесценции зависит как от структуры самого вещества, так и от внешних условий. В достаточно разреженных атомных п
ера в квантовой физике — уравнение, описывающее изменение в пространстве и во времени чистого состояния, задаваемого волновой функцией, в гамильтоновых квантовых системах. Играет в квантовой механике
дать скорости частиц, которые проходят через каждый физически ма¬лый элемент объема, как функцию времени.Во втором случае для определенного момента времени получается мгно¬венная картина распределения
описываемой данной точкой диска.Ясно, что угловое перемещение всех точек твердого тела за одно и то же время бу-дет одинаковым. Это обстоятельство позволяет ввести общую кинематическую характе-рис
ледующий Вселенную) со скоростью, монотонно возрастающей при увеличении расстояния, а реликтовое излучение имеет одну и ту же энергию (температуру) 3 К в любой точке небесной сферы.Но если бы расшире
Главная