Предыдущая страница реферата | 1  2  3  4  5  6  7  8 | Следующая страница реферата

Под действием нейтрона ядро тяжелого элемента делится на две части
(осколка) отношение масс которых обычно (для часто используемых элементов) близко к 95/140. Нуклиды, которые делятся нейтронами - это тяжелые нуклиды.
Некоторые из них делятся тепловыми нейтронами: U235, Pu239, Pu241 (в природе встречается только U235, содержание которого в естественном U238 составляет 0.714%). Другие нуклиды, например, естественный уран, делятся только быстрыми нейтронами. Вообще говоря, процесс не протекает по строгой схеме, поскольку существует много вариантов деления на различные осколки.

2.4.2 Энергетический баланс реакции деления

Рассмотрим энергетический баланс реакции деления.
Пусть Eнач = 0.025 эВ - средняя энергия теплового движения при 200 С. Тогда
Eвыдел= 200 МэВ.

|продукт реакции |вид получаемой энергии|E, МэВ |
|Кинетическая энергия осколков |тепло |167 |
|Кинетическая энергия ( |тепло |6 |
|Кинетическая энергия n |тепло |5 |
|Кинетическая энергия ( |тепло |8 |
|Кинетическая энергия ( |энергия теряется |12 |

3 Сечение деления.

Зависимость (f(E) имеет достаточно сложный вид, поскольку на кривую E-
1/2 накладывается много резонансов. Если бы характер этой зависимости описывался формулой (f(E) = E-1/2, то график зависимости f(E) = (f E1/2 для
U235 в области тепловых нейтронов имел вид прямой, параллельной оси абсцисс. Однако на практике эта зависимость имеет вид, с резонансом в точке
E = 0,3 эВ.

Сечения деления ядер нейтронами различных энергий можно определить по специальным таблицам.

4 Образование нейтронов

Как видно из приведенной выше схемы, при реакции деления кроме новых ядер могут появляться (-кванты, (-частицы распада, (-кванты распада, нейтроны деления и нейтрино. С точки зрения цепной ядерной реакции наиболее важным является образование нейтронов. Среднее число появившихся в результате реакции деления нейтронов обозначают (f . Эта величина зависит от массового числа делящегося ядра и энергии взаимодействующего с ним нейтрона. образовавшиеся нейтроны обладают различной энергией (обычно от
0,5 до 15 МэВ), что характеризуется спектром нейтронов деления. Для U235 среднее значение энергии нейтронов деления равно 1.93 МэВ.

В процессе ядерной реакции могут появляться как ядра способствующие поддержанию цепной реакции (те которые испускают запаздывающий нейтрон), так и ядра, оказывающие неблагоприятное воздействие на ее ход (если они обладают большим сечением радиационного захвата).

2.4.5 Запаздывающие нейтроны

Заканчивая рассмотрение реакции деления, нельзя не упомянуть о таком важном явлении как запаздывающие нейтроны. Те нейтроны, которые образуются не непосредственно при делении тяжелых нуклидов (мгновенные нейтроны), а в результате распада осколков называются запаздывающими нейтронами.
Характеристики запаздывающих нейтронов зависят от природы осколков. Обычно запаздывающие нейтроны делят на 6 групп по следующим параметрам: T - среднее время жизни осколков, (i - доля запаздывающих нейтронов среди всех нейтронов деления, (i/( - относительная доля запаздывающих нейтронов данной группы, E - кинетическая энергия запаздывающих нейтронов.

В следующей таблице приведены характеристики запаздывающих нейтронов при делении U235

|№ группы |T, сек. |(i |(i/( , % |E, МэВ |
|1 |80.0 |0.21 |3.3 |0.25 |
|2 |32.8 |1.40 |21.9 |0.56 |
|3 |9.0 |1.26 |19.6 |0.43 |
|4 |3.3 |2.52 |39.5 |0.62 |
|5 |0.88 |0.74 |11.5 |0.42 |
|6 |0.33 |0.27 |4.2 |- |

В целом:
Nзап / (Nзап + Nмгн) = ( = 0.0065; Tзап ( 13 сек.; Tмгн ( 0.001 сек.

На этом мы закончим рассмотрение реакции деления ядер и перейдем к изучению цепной реакции деления и жизненного цикла нейтронов.

3. ЖИЗНЕННЫЙ ЦИКЛ НЕЙТРОНОВ

3.1 Возможность цепной реакции

В результате деления ядра появляется в среднем 2.5 нейтрона. Поэтому можно организовать цепную реакцию деления, при которой новые нейтроны, в свою очередь активируют реакцию деления ядер топлива. Однако помимо реакции деления всегда присутствуют конкурирующая реакция радиационного захвата и утечка нейтронов из активной зоны реактора. В состав АЗ всегда входят теплоноситель, конструкционные материалы и замедлитель, которые увеличивают захват нейтронов.

Таким образом мы приходим к необходимости изучения того, при каких условиях возможна цепная реакция деления в ЯР на тепловых нейтронах (именно такие реакторы обычно применяются для энергетических целей). Нужно отметить, что мы будем рассматривать реакторы, использующие естественный
U238, обогащенный U235. Кроме того для простоты будем считать, что активная зона реактора - бесконечная и гомогенная.

3.2 Основные характеристики цепной реакции

Рассмотрим соотношения, характеризующие протекание цепной реакции деления.

3.2.1 Коэффициент размножения на быстрых нейтронах

Пусть в среде есть N быстрых нейтронов, они будут взаимодействовать с ядрами среды, в том числе и с ядрами U238, те из них которые имеют энергию выше порога деления (1 МэВ) могут вызывать деление урана и образование новых быстрых нейтронов. При этом их энергия будет меньше порога деления.

Коэффициент размножения на быстрых нейтронах ( - число нейтронов ушедших под порог деления U238 на один быстрый нейтрон (появившийся в результате деления ядер U235).

Рекомендуем скачать другие рефераты по теме: доклад по биологии, реферат по информатике.





Предыдущая страница реферата | 1  2  3  4  5  6  7  8 | Следующая страница реферата