Физика (лучшее)

| Категория реферата: Рефераты по физике
| Теги реферата: ответы на билеты, содержание реферата курсовые работы
| Добавил(а) на сайт: Gonorata.

[pic]
Из этого следует, что для изготовления конденсаторов большой ёмкости надо увеличить площадь обкладок и уменьшать расстояние между ними.
Энергия W заряженного конденсатор: [pic] или [pic]
Конденсаторы применяются для накопления электроэнергии и использования её при быстром разряде (фотовспышка), для разделения цепей постоянного и переменного токов, в выпрямителях, колебательных контурах и других радио- электронных устройствах. В зависимости от типа диэлектрика конденсаторы бывают воздушные, бумажные, слюдяные.

Билет № 14
1. Работой электрического тока называется работа, которую совершают силы электрического поля, созданного в электрической цепи, по перемещении заряда по этой цепи. Пусть к концам проводника приложена разность потенциалов
(напряжение) [pic] Тогда работа А, совершаемая электростатическим полем по переносу заряда q за некоторое время 4 равна [pic]. Величину протекшего заряда можно найти, используя силу тока I: q = It С учётом этого получаем

[pic]
Применяя закон Ома для однородного участка цепи U = IR, где R — сопротивление проводника, выражение запишем в виде

[pic]
2. По определению мощность Р электрического тока равна Р = A/t. Получаем

P=IU.
В системе единиц СИ работа и мощность электрического тока измеряются соответственно в джоулях и ваттах. Однако на практике используется внесистемная единица работы — 1 кВт*ч, т.е. работа тока мощностью 1 кВт за время 1 ч

([pic]).
3. Опытным путём джоуль и, независимо от него, Ленц установили, что при протекании электрического тока по проводнику он нагревается, в результате чего увеличивается его внутренняя энергия. Количество теплоты Q, выделяемое в проводнике пропорционально квадрату силы тока, сопротивлению проводника R и времени протекания t, т.е.

[pic]
Соотношение называют законом Джоуля - Ленца.
2. ЭДС. Возьмём два проводника, заряженные разноимёнными зарядами, и соединим их другим проводником. Тогда в этом проводнике за счёт разности потенциалов на его концах возникает электрическое поле, под действием которого свободные заряды (носители тока) приходят в упорядоченное движение от положительного потенциала к отрицательному (имеется в виду движение положительных зарядов, поскольку за направление тока принимается движение именно этих зарядов), т.е. возникает электрический ток. Однако этот ток очень быстро прекращается вследствие того, что протекание тока приводит к выравниванию потенциалов на концах проводника и к исчезновению внутри него электрического поля.
Для непрерывного протекания тока по проводнику необходимо к его концам подключить устройство, которое бы отводило положительные заряды с конца, обладающего отрицательным потенциалом, к концу — с положительным, производя разделение зарядов и поддерживая разность потенциалов. Такие устройства называются источниками тока. Указанное движение зарядов внутри источника тока (движение от точки 1 к точке 2) возможно лишь в том случае, если на них со стороны источника тока действуют силы не электростатического происхождения, направленные против сил электростатического поля, Их называют сторонними силами. Природа сторонних сил может быть различной.
Так, в аккумуляторах они возникают вследствие химических реакций между электродами и электролитом.
Действие сторонник сил характеризуют физической величиной, называемой электродвижущей силой (э.д.с.). Она равна работе, которую совершают сторонние силы по перемещению единичного заряда внутри источника тока, т.е. в области, где действуют сторонние силы. Если при перемещении заряда q сторонние силы совершили работу Аст, то по определению э.д.с. [pic] равна
[pic] Из этой формулы следует, что э.д.с., как и разность потенциалов, измеряется в вольтах Если цепь, в которой протекает ток, замкнутая, то работа сторонних сил по всей цепи равна работе этих сил внутри источника, поскольку вне источника сторонние силы не действуют. Таким образом, электродвижущая сила равна работе, которую совершают сторонние силы по перемещению единичного заряда по замкнутой цепи.

3. Закон Ома для полной цепи.
Выведем закон Ома для такой цепи. При протекании электрического тока по цепи происходит нагревание резистора и источника тока. Нагревая источника тока свидетельствует о том, что он обладает некоторым внутренним сопротивлением. Обозначим его через т. Очевидно, что нагревание источника тока и резистора R происходит за счёт работы [pic]сторонних сил. Согласно закону сохранения энергий, эта работа будет равняться количеству теплоты, выделяемой в источнике и в резисторе, т.е. [pic] где [pic] и [pic]— количество теплоты, выделяемой в резисторе и на внутреннем сопротивлении источника тока. Но [pic]. Здесь I - сила тока, текущего в цепи, t — время протекания тока. С учётом этого получаем[pic].
Разделив последнее равенство на It и учитывая, что q = It, находим

[pic]
Это соотношение называют законом Ома для замкнутой цепи: сила тока в замкнутой цепи пропорциональна электродвижущей силе источника и обратно пропорциональна общему сопротивлению цепи.

Билет № 15
1. Выясним, какие изменения происходят в окружающем заряды пространстве, если они приходят в равномерное движение?
Присоединим два гибких металлических проводника, укреплённых параллельно, к источнику тока. На проводниках появляются равномерно распределённые заряды противоположных знаков, которые создают вокруг себя электростатическое поле. В результате этого возникает сила электростатического притяжения. Если замкнуть ключ, то по проводникам потечёт постоянный ток. При этом, несмотря на силы электростатического притяжения, проводники отталкиваются. Это свидетельствует о том, что между ними возникли силы неэлектростатического происхождения. Их появление можно объяснить, если предположить, что вокруг проводника с током, т.е. вокруг упорядоченно движущихся электрических зарядов, образуется поле, отличающееся от электростатического поля. Его назвали магнитным. Тогда взаимодействие токов объясняется следующим образом. Магнитное поле, создаваемой током, текущим по одному проводнику, действует на ток, проходящий по другому, и наоборот.

Итак, приходим к выводу: вокруг равномерно движущихся электрических зарядов возникает магнитное поле, которое обнаруживается по действию на другие движущиеся в этом поле заряды. Необходимо отметить, что электрическое поле действует как на неподвижные, так и на движущиеся заряды, а магнитное только на движущиеся.
2. Индукция магнитного поля. Магнитное поле характеризуют физической величиной, называемой индукцией магнитного поля, являющуюся вектором.
Обозначим её через В.
Подобно тому, как для изучения электрического поля используются пробные электрические заряды, при исследовании магнитного поля применяются пробные контуры. Пробными называют замкнутые контуры, по которым течёт постоянный ток, внесение которых не искажает исследуемого поля. Пробный контур характеризуют магнитным моментом Рм, который является вектором. Его модуль равен

[pic] где I - сила тока в контуре, S - площадь контура. Вектор Рм направлен перпендикулярно к плоскости контура и связан с направлением тока правилом правого винта: при вращении винта в направлении тока, его поступательное движение показывает направление магнитного момента контура. Из формулы следует, что магнитный момент измеряется в ампер*метр2 (Ам2).
При внесении пробного контура в магнитное поле он устанавливает так, что его магнитный момент совпадает с направлением вектора индукции магнитного поля в данной точке поля. Если контур вывести из положения равновесия, то на него будет действовать момент сил, стремящийся вернуть его в положение равновеся. Этот момент сил будет наибольшим (максимальным), когда магнитный момент контура перпендикулярен к вектору В. Пусть в одну и ту же точку магнитного поля вносятся различные пробные контуры. Тогда на них будут действовать и различные максимальные моменты сил. Однако отношение максимального момента Мmax к магнитному моменту контура Рм остаётся постоянным независимо от модуля магнитного момента. Поэтому его принимают за характеристику поля в данной точке. Это и есть индукция магнитного поля, которую обозначают через В, т.е. Таким образом, модуль индукции магнитного поля в некоторой точке равен отношению максимального момента сил, действующего на пробный контур, помещённый в эту точку, к его магнитному моменту, и направление индукции магнитного поля совпадает с направлением магнитного момента свободно ориентирующегося контура.
В системе единиц СИ индукция магнитного поля измеряется в теслах (Тл). Тл
- это индукция в такой точке магнитного поля, при внесении в которую пробного контура с магнитным моментом 1 А*м2 на него действует максимальный момент сил, равный 1 Н*м.

Подсчитаем размерность тесла. [pic]
3. Линии магнитной индукции. Для наглядного изображения магнитного поля пользуются линиями магнитной индукции. Линией магнитной индукции называют такую линию, в каждой точке которой индукция магнитного поля (вектор В) направлен но касательной к кривой. Направление этих линий совпадает с направлением поля. Условились линии магнитной индукции проводить так, чтобы число этих линий, отнесённых к единице площади площадки, перпендикулярной к ним, равнялось бы модулю индукции в данной области поля. Тогда по густоте линий судят о магнитном поле. Там, где они гуще, модуль индукции магнитного поля больше. Так же, как и линии напряжённости электрического поля, они не пересекаются. Линии магнитной индукции всегда замкнуты и охватывают проводник с током в отличие от линий напряжённости электростатического поля, которые разомкнуты (начинаются и заканчиваются на зарядах).
Направление этих линий находится по правилу правого винта: если поступательное движение винта совпадает с направлением тока, то его вращение происходит в направлении линий магнитной индукции. В качестве примера приведём картину линий магнитной индукции прямого тока, текущего перпендикулярно к плоскости чертежа от нас за чертёж
4. Закон Ампера. Как известно, на проводник с током, помещённый в магнитное поле, действует сила. Ампер установил, что модуль F силы находится по формуле

[pic] где I — сила тока, проходящего по проводнику, В — модуль индукции магнитного поля в месте расположения участка проводника длиною l, ( - угол между направлением тока и вектором В. Направление этой силы, получившей название силы Ампера, определяется по правилу левой руки: если руку расположить так, чтобы линии магнитной индукции входили в ладонь, четыре вытянутых пальца совпадали с направлением тока, то отогнутый на 90° большой палец даёт направление силы. Сила Ампера перпендикулярна к плоскости, проведённой через 1 и В

5. Сила Лоренца. Поскольку ток представляет собой упорядоченное движение электрических зарядов, то естественно предположить, что сила Ампера является равнодействующей сил, действующих на отдельные заряды, движущиеся в проводнике. Опытным путём установлено, что на заряд, движущийся в магнитном поле, действительно действует сила. Эту силу называют силой Лоренца. Модуль FL силы находится по формуле

[pic] где В — модуль индукции магнитного поля, в котором движется заряд, q и v — абсолютная величина заряда и его скорость, ( - угол между векторами v и В.
Эта сила перпендикулярна к векторам v и В, её направление находится по правилу левой руки: если руку расположить так, чтобы четыре вытянутых пальца совпадали с направлением движения положительного заряда, линии индукции магнитного поля входили в ладонь, то отставленный на 900 большой палец показывает направление силы. В случае отрицательной частицы направление силы противоположное.

Билет № 16
Полупроводниками называют группу веществ, электропроводность которых занимает промежуточное положение между металлами и диэлектриками.
Полупроводники обладают рядом свойств, отличающими их како т металлов, так и диэлектриков. Если с повышением температуры сопротивление металлических проводников увеличивается, то у полупроводников уменьшается. Уменьшается сопротивление полупроводников и при их освещении. На базе полупроводников созданы разнообразные полупроводниковые приборы, используемые в радиоэлектронике, автоматике и вычислительной технике.

1. Собственная проводимость полупроводников. Полупроводниками являются химические элементы четвёртой группы таблицы Менделеева и некоторые другие соединения. Типичными представителями полупроводников являются кристаллы кремния и германия, в которых атомы объединены ковалентной связью
Вследствие теплового движения атомы сталкиваются между собой. Это может привести к разрыву некоторых химических связей, в результате чего возникает свободный электрон, который будет хаотически двигаться по кристаллу.
Удаление электрона приводит к нарушению химической связи, поскольку она осуществляется лишь одним валентным электроном. Эту неполноценную связь называют дыркой. Дырка обладает положительным зарядом, равным заряду электрона по абсолютной величине, так как в месте, покинутом электроном, будет недостаток электрона. На место дырки может попасть электрон от соседней химической связи. Это приводит к изменению положения дырки.
Поэтому дырка будет хаотически перемещаться по кристаллу. Таким образом, в полупроводнике при любой температуре имеется определённая концентрация свободных электронов и дырок, которыми и обусловливается собственная электропроводность полупроводников. С повышением температуры полупроводника возрастает концентрация указанных частиц. Это приводит к тому, что с повышением температуры увеличивается проводимость, а сопротивление полупроводника уменьшается.
2 Примесная проводимость полупроводников. Чистые полупроводники не представляют практического интереса. Для электроники весьма полезными оказались так называемые легированные полупроводники, т.е. полупроводники, в которые введены примеси. Они подразделяются на полупроводники n- и р- типа. а) Полупроводники n-типа. Если в кристаллическую решётку четырехвалентного полупроводника, например кремния, внедрить пятивалентный атом, например фосфор, то для образования ковалентных связей с соседями ему надо четыре электрона. Пятый же электрон вследствие теплового движения может оторваться от атома. в результате этого атомы примеси превращаются в положительные ионы. И появляются свободные электроны, обусловливающие проводимость полулроводника. Такие примеси называются донорными, а сам полупроводник называют полупроводник n-типа (от слова negative — отрицательный). б) Полупроводники р-типа. Если внедрить в кристаллическую решетку четырёхвалентного полупроводника (кремния) трёхвалентный атом (бор), то для образования ковалентной связи с соседями ему надо четыре электрона, а у него их только три. Поэтому одна связь оказывается не укомплектованной.
Атом бора захватывает один электрон от соседнего атома кремния, так как это энергетически выгодно. В результате этого атомы примеси превращаются в отрицательные ноны, а в полупроводнике возникают дырки, обусловливающие его электропроводность. Проводимость этого типа называется дырочной, примесь — акцепторной, а полупроводник - р-типа (от слова positive — положительный).
З. Полупроводниковый диод. На основе примесных полупроводников созданы устройства, являющиеся важными компонентами современных электронных приборов — диоды, транзисторы и т.д. Их важным преимуществом являются высокая надёжность, большой срок службы и миниатюрность. В настоящее время на 1 см2 удаётся разместить тысячи таких элементов, в связи с чем и, появились, например, персональные ЭВМ, размещающиеся на столе и обладающие огромными вычислительными возможностями. Рассмотрим принцип работы диода.
При соединении полупроводников n- и р-типа получается диод с так называемым р-n - переходом. В результате такого соединения небольшое количество электронов около контакта перейдёт из полупроводника n-типа в полупроводник р-типа, где произойдёт их рекомбинация с дырками. Вследствие этого полупроводник n-типа заряжается положительно, а р-типа - отрицательно.
Возникает некоторая разность потенциалов, которая препятствует дальнейшему переходу электронов. Если к диоду подключить источник тока, чтобы минус был соединён с полупроводником n-типа, а плюс - с полупроводником р-типа, то под действием внешнего электрического поля электроны и дырки проходят границу раздела полупроводников и рекомбинируют. В то же время источник тока поставляет всё новые электроны и дырки. Поэтому через диод протекает достаточно сильный ток. Если изменить полярность на диоде, то под действием поля электроны и дырки отходят от границы раздела полупроводников и ток через диод не течёт. Таким образом, диод обладает односторонней проводимостью. Это используется для выпрямления тока, т.е. для преобразования переменного тока в постоянный по направлению ток. Для того чтобы получить ток постоянный по величине, используют диоды, включённые в несколько более сложные цепи. Выпрямительные схемы играют важную роль, так как электростанции вырабатывают ток переменный, а для работы большинства электронных устройств (радио, телевизоры, ЭВМ) требуется постоянное напряжение.

Билет № 17
Электромагнитная индукция. Закон электромагнитной индукции. Правило Ленца
Мы знаем, что электрический ток создаёт магнитное поле. Естественно возникает вопрос: «,Возможно ли появление электрического тока с помощью магнитного поля?». Эту проблему решил Фарадей, открывший явление электромагнитной индукции, которое заключается в следующем: при всяком изменении Магнитного потока, пронизывающего площадь, охватываемую проводящим контуром, в нём возникает электродвижущая сила, называемая э.д.с. индукции. Если контур замкнут, то под действием этой э.д.с. появляется электрический ток, названный индукционньм. Фарадей установил, что э.д.с. индукции не зависит от способа изменения магнитного потока и определяется только быстротой его изменения, т.е.

[pic]
Соотношение называется законом электромагнитной индукции: э.д.с. индукции в проводнике равна быстроте изменения магнитного потока, пронизывающего площадь, охватываемую проводником. Знак минус в формуле (68.1) является математическим выражением правила Ленца. Известно, что магнитный поток является алгебраической величиной. Примем магнитный поток, пронизывающий площадь контура, положительным. При увеличении этого потока ([pic]) возникает з.д.с. индукции [pic], под действием которой появляется индукционный ток, создающий собственное магнитное поле, направленное навстречу внешнему полю, т.е. магнитный поток индукционного тока отрицателен.
Если же поток, пронизывающий площадь контура, уменьшается ([pic]), то
[pic], т.е. направление магнитного поля индукционного тока совпадает с направлением внешнего поля.
Рассмотрим один из опытов, проведённых Фарадеем, по обнаружению индукционного тока, а следовательно, и э.д.с. индукции. Если в соленоид, замкнутый на очень чувствительный электроизмерительный прибор(гальванометр), вдвигать или выдвигать магнит, то при движении магнита наблюдается отклонение стрелки гальванометра, свидетельствующее о возникновении индукционного тока. То же самое наблюдается при движении соленоида относительно магнита. Если же магнит и соленоид неподвижны относительно друг друга, то и индукционный ток не возникает. Из приведённого опыта следует вывод, что при взаимном движении указанных тел происходит изменение магнитного потока через нитки соленоида, что и приводит к появлению индукционного тока, вызванного возникающей э.д.с. индукции.
2.Направление индукционного тока определяется правилом Ленца: индукционный ток всегда имеет такое направление. что создаваемое им магнитное поле препятствует изменению магнитного потока, которое вызывает этот ток. Из этого правила следует, что при возрастании магнитного потока возникающий индукционный ток имеет такое направление, чтобы порождаемое им магнитное поле было направлено против внешнего поля, противодействуя увеличению магнитного потока. Уменьшение магнитного потока, наоборот, приводит к появлению индукционного тока, создающего магнитное поле, совпадающее по направлению с внешним полем. Пусть, например, в однородном магнитном поле находится проволочная квадратная рамка, пронизываемая магнитным полем
Предположим, что магнитное поле возрастает. Это приводит к увеличению магнитного потока через площадь рамки. Согласно правилу Ленца, магнитное поле, возникающего индукционного тока, будет направлено против внешнего поля, т.е. вектор В2 этого поля противоположен вектору Ё. Применяя правило правого винта (см. § 65, п. З), находим направление индукционного тока Ii.
З. Явление электромагнитной индукции получило широкое применение в технике: промышленности получение электроэнергии на электростанциях, разогрев и плавление проводящих материалов (металлов) в индукционных электропечах и т.д.
2.Магнитный поток. Магнитным потоком через некоторую поверхность называют число линий магнитной индукции, пронизывающих её. Пусть в однородном магнитном поле находится плоская площадка площадью S, перпендикулярная к линиям магнитной индукции. (Однородным магнитным полем называется такое поле, в каждой точке которого индукция магнитного поля одинакова по модулю и направлению). В этом случае нормаль n к площадке совпадает с направлением поля. Поскольку через единицу площади площадки проходит число линий магнитной индукции, равное модулю В индукции поля, то число линий, пронизывающих данную площадку будет в S раз больше. Поэтому магнитный поток равен

[pic]
Рассмотрим теперь случай, когда в однородном магнитном поле находится плоская площадка, имеющая форму прямоугольного параллелепипеда со сторонами а и b, площадь которой S = аb. Нормаль n к площадке составляет угол ( с направлением поля, т.е. с вектором индукции В. Число линий индукции, проходящих через площадку S и её проекцию Sпр на плоскость, перпендикулярную к этим линиям, одинаково. Следовательно, поток Ф индукции магнитного поля через них одинаков. Используя выражение, находим Ф = ВSпр
Из рис. видно, что Sпр= ab*cos ( =Scos(. Поэтому ф =BScos (.

В системе единиц СИ магнитный поток измеряется в веберах (Вб). Из формулы следует [pic]т.е. 1 Вб — это магнитный поток через площадку в 1 м2, расположенную перпендикулярно к линиям магнитно индукции в однородном магнитном поле с индукцией 1 Тл. Найдем размерность вебера: [pic]

Билет № 19
Свободные и вынужденные колебания. Электрические колебания были открыты в известной мере случайно. После того как изобрели лейденскую банку (первый конденсатор) и научились сообщать ей большой заряд от электростатической машины, начали наблюдать электрический разряд банки. Замыкая обкладки лейденской банки с помощью проволочной катушки, обнаружили, что стальные спицы внутри катушки намагничиваются. В это ничего странного не было: электрический ток и должен намагничивать стальной сердечник катушки.
Удивительным было то, что нельзя было предсказать, какой конец сердечника катушки окажется северным полюсом, а какой – южным. Повторяя опыт примерно в одних и тех же условиях, получали в одних случаях один результат, а в других другой. Далеко не сразу поняли, что при разряде конденсатора через катушку возникают колебания. За время разрядки конденсатор успевает много раз перезарядиться и ток меняет направление много раз. Из-за этого сердечник может намагничиваться различным образом.

Периодические или почти периодические изменения заряда, силы тока и напряжёния называют электрическими колебаниями.
Получить электрические колебания почти столь же просто, как и заставить тело колебаться, подвесив его на пружине. Но наблюдать электрические колебания уже не так просто. Ведь мы непосредственно не видим ни перезарядки конденсатора, ни тока в катушке. К тому же колебания обычно происходят с очень большой частотой.
Наблюдают и исследуют электрические колебания с помощью электронного осциллографа. На горизонтально отклоняющие пластины электроннолучевой трубки осциллографа подается переменное напряжение развертки Up
“пилообразной» формы. Сравнительно медленно напряжение нарастает, а потом очень резко уменьшается. Электрическое поле между пластинами заставляет электронный луч пробегать экран в горизонтальном направлении с постоянной скоростью и затем почти мгновенно возвращаться назад. После этого весь процесс повторяется. Если теперь присоединить вертикально отклоняющие пластины к конденсатору, то колебания напряжения при его разрядке вызовут колебания луча в вертикальном направлении. В результате на экране образуется временная «развертка» колебаний, вполне подобная той, которую вычерчивает маятник с песочницей на движущемся листе бумаги. Колебания затухают с течением времени
Эти колебания — свободные. Они возникают после того, как конденсатору сообщается заряд, выводящий систему из состояния равновесия. Зарядка конденсатора эквивалентна отклонению маятника от положения равновесия.
В электрической цепи можно также получить и вынужденные электрические колебания. Такие колебания появляются при наличии в цепи периодической электродвижущей силы. Переменная ЭДС индукции возникает в проволочной рамке из нескольких витков при вращении ее в магнитном поле (рис. 19). При этом магнитный поток, пронизывающий рамку, периодически изменяется, В соответствии с законом электромагнитной индукции периодически меняется и возникающая ЭДС индукции. При замыкании цепи через гальванометр пойдет переменный ток и стрелка начнет колебаться около положения равновесия.

2.Колебательный контур Простейшая система, в которой могут происходить свободные электрические колебания, состоит из конденсатора и катушки, присоединенной к обкладкам конденсатора (рис. 20). Такая система называется колебательным контуром.
Рассмотрим, почему в контуре возникают колебания. Зарядим конденсатор, присоединив его на некоторое время к батарее с помощью переключателя. При этом конденсатор получит энергию