Кипение – процесс парообразования в объеме перегретой жидкости
(температура > температуры насыщения). Характеризуется образованием новых поверхностей раздела фаз.
1. Сведения о жидкостях.
Характерно сохранение объема, но принимает форму сосуда в котором она находится. Для жидкостей характерно сохранение ближнего порядка расположения молекул.
Френкель предложил такое строение жидкости: если рассмотреть объем жидкости, то молекула совершает колебательное движение около положения равновесия и перескакивает на другое место.

Продолжительность колебания для определенного вещества при определенной температуре – величины определенные с увеличением температуры длительность колебаний уменьшается и в пределе жидкость ведет себя как газ, снижается вязкость жидкости.

Поверхностное натяжение жидкости.
Рассмотрим некоторый объем жидкости имеющую свободную поверхность.

Т.о. поверхностный слой жидкости обладает дополнительной энергией, которая является основной составляющей внутренней энергии жидкости.
Жидкость ведет себя как бы она была заключена в упругую оболочку. Система стремится занять положение соответствующее минимуму энергии.
Рассмотрим каплю жидкости в газе или паровой пузырь находящийся в жидкости.
Рассечем каплю жидкости и рассмотрим две полусферы
[pic]
[pic]
[pic]
Средняя длина поверхности : [pic]
Для сферы [pic]т.к. [pic]
Для плоскости [pic]
Сфера [pic]
Плоскость [pic]
Формула Лапласа[pic]

- поправка Лапласа на избыточное давление.
Всё сказанное о силах поверхностного натяжения применительно жидкости справедливо и для твердых тел, поэтому при рассмотрении явлений на границе раздела фаз нельзя говорить о поверхностном натяжении какой-либо среды, надо рассматривать их во взаимодействии.
Граница раздела принимает форму соответствующего минимального суммарного раздела.

- схема сил действующих на линии раздела трех фаз.[pic]
[pic]
[pic]
[pic]- краевой угол смачивания, определяется как угол отсчитываемый внутри жидкости и образованный касательными.
[pic] полное смачивание [pic]
[pic] жидкость абсолютно не смачивает поверхность, [pic].

2. Внутренние характеристики кипения.

Для роста пузырька пара давление внутри этого пузырька должно быть больше сил давления поверхностного натяжения и внешнего давления [pic] [pic]
[pic]

кривая упругости пара над плоской поверхностью (1), над вогнутой поверхностью (2).
[pic] уравнение Клапейрона-Клазиуса.
[pic]удельные объемы
[pic]энтропии.
[pic] ; [pic]
[pic] ;[pic]
[pic] ; [pic] [pic] [pic] [pic]
[pic] число зародышей пара.
[pic]
Рост пузырька происходит от конечного размера, радиуса, который характеризуется свойствами поверхности.
Возьмем воду при [pic] и определим критические радиусы пузырька при различных перегревах.
[pic]
[pic]
[pic]
[pic]

3. Минимальная работа образования пузырей критического размера.
[pic] работа затрачиваемая на образование пара.
Первое слагаемое – работа расширения, второе – работа создание новой межфазной поверхности.
[pic] избыточное давление. [pic]
[pic] т.к. [pic]
V – объем пузырька, [pic]
F – площадь поверхности пузырька, [pic]. Подставим в нач. у-е и получим:
[pic]
[pic]
Отсюда следует:
[pic]
С увеличением перегрева [pic]работа образования пузырька уменьшается. На твердой поверхности силы сцепления между молекулами жидкости и твердого тела меньше нежели между молекулами жидкости. Вероятность образования пузырька на поверхности больше чем в жидкости.

Отрывной диаметр парового пузыря.

Отрывной диаметр [pic]соответствует среднестатистическому объему пузыря в момент отрыва. Его значение определяется по формуле:
[pic]
[pic] выражение под корнем представляет собой капиллярную постоянную Лапласа. Эта величина часто используется в качестве характерного размера в безразмерных уравнениях описывающих свойства безфазных потоков.
Форма пузыря зависит от соотношения между силами вязкости и инерции. В случае преобладания сил вязкости пузырь имеет сферическую форму. При больших скоростях роста паровых пузырей, а это может происходить при пониженных давлениях преобладают силы инерции.

4. Скорость роста парового пузырька.

r – теплота парообразования. Рассмотрим баланс теплоты. Через межфазную поверхность через время [pic] передается количество теплоты. За этот же период размер пузыря увеличивается на dV.
[pic]
[pic]; [pic]
[pic]; [pic]
[pic] Рассмотрим плотность теплового потока на границе межфазной поверхности. Предложили Фриц и Энде.
[pic]
Принебрегая кривизной поверхности раздела фаз воспользуемся решением для плоской поверхности.
[pic][pic] выразим dR
[pic]
Проинтегрировав данное выражение получим:
[pic]далее имеем:
[pic]
Ja – число Якоба, характеризует соотношение между теплотой перегрева и теплотой парообразования.

Частота отрыва пузырей.

т. С – отрыв пузырька.
ДА – рост температуры стенки до образования нового пузырька.
[pic] время от начала образования пузырька до его отрыва. [pic]время ожидания.
Частота отрыва пузырьков:
[pic] [pic] [pic]
[pic] где [pic]
[pic], W’’- средняя за цикл скорость роста пузыря. Для воды W’’=0,48 м/с

Число действующих центров парообразования.

[pic] С ростом температуры стенки все большее число неровностей, шероховатостей становится центрами парообразования.
При [pic] [pic]

Интенсивность теплообмена при парообразовании.

Кипение – процесс парообразования в объеме перегретой жидкости
(температура > температуры насыщения).
Кипение классифицируют по следующим признакам:
1) пузырьковое и пленочное;
2) по виду конвекции у поверхности теплообмена. При свободной и вынужденной конвекции;
3) по отношению к температуре насыщения. Без недогрева и кипение с недогревом;
4) По ориентации поверхности кипения в пространстве. На горизонтальных наклонных и вертикальных поверхностях;
5) По характеру кипения. Развитое и неразвитое, неустойчивое кипение.
Неразвитое – число центров парообразования невелико.
Неустойчивое – кипение случайным образом сменяется конвекцией.
Наиболее часто встречающийся – кипение в большом V на горизонтальной поверхности.
Характерный размер паровой фазы