Физика (Шпаргалка)

| Категория реферата: Рефераты по физике
| Теги реферата: уголовное право шпаргалки, налоговая реферат
| Добавил(а) на сайт: Эрнет.

1) FD=Dncosa

_ _
Потоком D или E назв. физ. вел. числ. = кол - ву. линий
_ _
D или Е пронизывающих исследуемую поверхность при

_ _ условии D или Е ^ поверхности.
FЕ=ЕnS 2)
[FD]=Кл [FЕ]=Вґм
Поток характеристика скалярная, алгебраическая.
При a0
При aR
(вне шара)

2) rER (скачок) вн сн вн сн
Завис. Е(r)

При eсрR, то внутрь поверхности попадает весь заряд и по теор. Гаусса
4pr2E=Q/e0 , откуда
E=(1/4pe0)ґQ/r2 (r і R)
Если rў0 - исток расхождения. Если r0 ж>1
Из 2) ж -const
Покажем что вектор поляризации равен (для точек взятых внутри диэлектрика).

Ю= s '
Пусть во внеш. поле Е0 нах. массивный образец.
DV=Sl

Независимо от способа поляриз. справа будет +s ' , справа -s '.

_ еPi =ql=Ss 'l= i
Ю=s 'Sl/Sl =s '
Эл. поле внутри диэлектрика.

Вектор эл. смещения.
Рассм. поляризацию однородного , изотропного диэлектрика (ж -const) внесенного во внеш. однородное поле поле Е0 образованное плоским конденс.

На образце появятся поверхностные связанные заряды.
+ s ' , - s '. _
Связ заряды созд. поле Е'

_ напр противополож. Е0.
_ _ _
Е=Е0+Е' Е= Е0+Е'
Е=Е0 - s '/e0=E0 - жe0E/e0
E+жE=E0
(1+ж)= E0
1+ж=e
E=E0/e - напряженность поля в диэлектрике внесенного во внеш. поле Е0.
Напряженность поля в диэлектр. Уменьшется в e раз при условии что s на обкладках конденс. остаются постоянными.
Если диэлектрик вносится в плоский конденс. подключенный к источнику напряжения , напряженность остается =Е0. eЕ=Е0 ee0Е=e0Е0 D0=e0Е0
D=D0=s
В таком случае эл. смещение одинаково в вакууме и в диэл.

Лекция.

s =const E=Е0/e0
E созд. всеми видами зарядов как свободными так и связанными.
D = D0 диэл в возд

U=const s =const

Е0=E

D=eD0
Связь между связанными и свободными и свободными зарядами (s и s' ).
Связь между s и s' устанавл.на основании выраж. для напряж. поля.
Е= Е0 - Е'
Е0/e=Е0 - Е' s/e0=s/e0- s '/e0 s/e= s - s' s'=(e - 1/e)ґs

_ _ _
Связь между Е , D , Ю.

_ _
D= e0eE=(1+ж)ґe0E=

_ _
=e0E+жe0E0
_ _
D=e0E+Ю - связь
Теор. Гаусса при наличии диэлектриков.
Для воздуха и для вакуума две равные теор. Гаусса.
1) fDnds=еqi

S i
2) тe0Ends=еqi i
1)=2)
При наличии деэлектриков значимость 1) и 2) различна. В формуле 2) при наличии диэлектрика в прав. часть надо добавить алгебраич. сумму всех связанных зарядов 2)' тe0Ends=еqi+ i
+еqi' i
Вел. связанных зарядов зависет от Еn.
Поток вектора эл. смещения сквозь произвол. замкн поверх. равен алгебраич. сумме всех свобод. зарядов заключ. внутри поверхности. fDnds=еqi - теор. Гаусса
S i при наличии диэлектрика.
Явление на границе двух диэлектриков .
Граничные условия.
Закон преломления линий поля.
До сих пор мы рассм. диэл. вносимый в поле так что поверхность его совпадала с эквипотонц. поверх. , а линии
_ _
Е и D были ^ поверхности.

_ _
Каково направление Е и D

_ _ если Е и D не ^ эквипотонц. поверх.

Для построения картины поля внитри диэлектрика нужно знать граничные условия.
Граничные условия для нормальных составляющих
_ _
Е и D.
Рассм. границу раздела двух диэлектриков.

Псть у 1) - e1

2) - e2 e2 > e1
Пусть на границе раздела