Физика (Шпаргалка)

| Категория реферата: Рефераты по физике
| Теги реферата: уголовное право шпаргалки, налоговая реферат
| Добавил(а) на сайт: Эрнет.

_ двух диэлектрикриков D направлен под углом a.

_ _
Расскладываем D1 и D2 на состовляющие нормальную к поверхности и танген- циальную.
_ _ _
D1=D1n+D1t
_ _ _
D2=D2n+D2 t
Для применен. Теор. Гаусса надо построить замен. поверх.
Нухно выбрать цилиндрич поверхн.

Найдем поток вектора эл. смещения через замкн. поверх.
ФD=D2nDS - D1nDS
Найдем алгебр. сумму зар. попавших внутрь.
D2nDSґD1nDS=0
DS№0
1) D2n=D1n
Cогласно связи. e2e0E2n= e1e0E1n
2) E1n/E2n = e2/e1
2) - втор. гранич. усл. показ. каково повидение Е на грпнице: En на границе раздела двух диэл. изменяется скачком.
Граничные условия для тангенц. состовляющей.
Для получ. этих гранич. усл. воспольз. теор.о циркуляции вектора напряженности электрич поля. fЕldl=0
L
Нужно построить четеж для
_
Е аналогично рис 1.

_ _ _ _
(1) - Е1® Е1=E1n+E1t

_ _ _ _
(2) - Е2® Е2=E2n+E2t

Для применения теор. о циркул. нужно выбрать замкн. контур. В качестве замкнутого контура выбираем прямоугольник стороны котор. ЅЅ границе раздела
, высота h®0.
АВ=CD=а
Направление обхода по часовой стрелке. fЕldl=0 L=ABCD
L
В каждой точке на расст AB E1t ЅЅ этому участку.
Поэтому циркуляция E1t на AB равна

B D fЕldl=E1tтdl - E2tтdl=0
L A C
E1ta - E2ta=0 a№0
3) E1t=E2t
У вектора напряженности поля при переходе через границу раздела двух диэлектриков не меняется тангенциальная состовля-ющая.
D1t/e1e0=D2t/e2e0
Используя 3) и связь между
_ _
D и E получим:
4) D1t/e1e0=D2t/e2e0 - 4-ое условие .
На границе раздела двух диэлектриков тангенц.

_ сoставл. D изменися.
1,2,3,4 - условия позволяют правельно построить картину линий поля.
Закон преломления линий поля. tga2=D2 t /D2n tda1=D1 t /D1n tga2/tga1= D2t ґD1n/ D2nґD1t = =D2 t /D1 t = e2/e1
5) tga2/tga1=e2/e1 - зак. преломления линий поля.
Угол больше в той среде где e больше.
Из 5) следует гуще линии поля располож. В диэлектрике где e больше.

e2< e1
Построить картину линий поля.

Активные диэлектрики.
(диэлектрики с особыми поляризационными свойства-ми.)
Мы рассматривали поляриза-цию однородных , изотроп-ных диэлектриков.
_ _
Ю=жe0Е ж=const
При Е=0 у большенства диэл. Ю =0. (поляризация исчезает)
Сущ. диэлектрики с нелинейной зависемостью.
_ _
Ю от Е.
_ _
Ю №жe0Е
2) Ю = f(E)
Это первый тип диэл. с особыми свойствами предста-вляет собой класс сигме- нтодиэлектриков.
У сигментодиэлектриков 2) представляет собой петлю гистерезиса.

Петля гистерезиса 1,2,3,4,5,6,1
Область 0,1 - область первич- ной поляризации.

_ _
При уменьшении Е вектор Ю убывоет по кривой 1,2,3.

_
При Е=0 в диэлектрике сох- раняется остаточная поляри-

_ зация Ю 0.
_
Ю =0 в т. 3 т.е. при внеш. поле обратного направления.

Лекция.

Постоянный ток.
Проводимость металлов и газов.
Электрический ток - направленное движение зарядов.
Носители заряда - заряды создающие ток.
В электролитах - ионы металлах - электроны газах - ионы и электроны.
Проходимостью тока - назв. прохождение зарядов через вещество.
Типы проводимости - ионная , электронная , смешанная.
Независимо от вида проводимости для тока приняты следующие характеристики:
1) I - сила тока.
2) j - плотность тока.
Сила тока - физ. вел. численно равная заряду переносимому через поперечное сечение проводника за 1 с. (скалярная вел.)
[ I ]=A
1) I=q/A
1А = сила тока при прохождении которого через поперечное сечение проводника в 1 с переносится заряд в 1 Кл.
А - четвертая основная единица в Си.
Направлением тока считают направление положительных зарядов.
Если сила тока постоянна и направление постоянно , то говорят о постоянном токе.

(1) - справедлива для постоянного тока.
Если сила тока меняется со временем то (1) запис. следующую 2) i=dq/dt.
На основании (2) можно получить кол- во заряда переносимого через поперечное сечение проводника за единицу времени dq=idt. t
3) q=тi(t)dt

0
Плотность тока - векторная характеристика.
По определению постоянного тока плотность тока равна

_
4) ЅjЅ=I/S^ S^- ^ току
Плотность тока - физ. вел. численно равная заряду переносимому за 1с через единичную площадку поперечного сечения расположенного ^ току.
Если ток меняется 5) j=di/dS^ формула 5) дает возможность находить силу тока.
6) di=jdS^=jndS интегрируем лев. и прав. часть.

_ _
7) i=тjndS =тjdS

S S
Из 7) следует что сила меняющегося тоеа численно = потоку вектора плотности тока через площадь поперечного сечения.
Единицей плотности тока явл. А/м2.
Связь между плотностью тока и скор. направленного движения носителей тока.
В любом веществе проводящем ток носители тока учавствуют в непрерывном чаотич. движ. uт=cр uт- тепловая скор.
Направленное движ. это движение которое налагается на хаотич. тепл. движ. и вынуждает носителей двигаться в определенном направлении. cр- ср. знач. скор. направленного движ.
Плотность тока явл. функцией. j=f(n, qэл, )
1) j= qэлґn
Для док. рассмотрим проводник постоянного сечения цилиндрич. формы.

n - число носителей тока qэл- известно
2) j=I/S=q/St q - вел. заряда переносимого через попереч. сечение S за время t. l=
V=lS=S qv= qэлnV - через S^ за 1с. q=qvґt
Подставим в 2) i= qэлnVґSt/St _ _
Отсюда следует j=qэлn
Условия существования тока.

Источники тока.

Э.Д.С. источника тока.
Необходимые усл. сущ. тока.:
1) наличие носителей тока
2) наличие сил вынуждающих носителей тока двигаться
3) наличие разности потенциалов вдоль поверхности проводника.
Рассм. отрезок проводника.

Для длительного поддержания тока необходимо какимто образом положительные носители тока с конца 2 перенести на торец 1.
Движение носителей тока внутри образца происходит под действ. силы электрич. природы.
Движение зарядов прекратится очень быстро: положительные скапливаются на конце 2.
Перенос зарядов из 2 в 1 осуществить невозможно (это означало бы движения
(+) против Е ).
Такой перенос можно осуществить только с помощью силы другой природы не электрич. происхождения.
Этот перенос реализует устройство называемое источником тока.
За счет действия источника тока внутри проводника появл. электрич. поле напряженностью Е.
Поскольку Е поверх. проводника , то поверх. проводника не явл. эквипотонц. j2< j 1 j2 - j 1= Dj
Источ. тока независ. от принципа работы характеризует e - Э.Д.С. и r - внутр. сопротивл.
Э.Д.С. - называют работу совершаемую сторонними силами по перемещению единич. полож. зар. на замкнутом участке цепи.
1) e=A*/q
[e]=B
Втор. определение Э.Д.С.