Предыдущая страница реферата | 1  2  3  4  5  6  7 | Следующая страница реферата

Для того, чтобы количественно описать зависимость продольной вязкости от градиента скорости растяжения необходимо использовать какую-либо модель вязкоупругого тела. Типичным примером является поведение вязкоупругой жидкости с одним временем релаксации О (максвелловская модель) при одноосном растяжении, в которой возможность больших деформаций учитывается так же, как и при рассмотрении влияния больших деформаций на напряжения, возникающие при установившемся сдвиговом течении, заменой частной производной по времени теми или иными дифференциальными операторами, описывающими перемещение точки и связанной с ней системы координат при деформациях в пространстве.

Итак, пусть реологическое уравнение состояния вязкоупругой жидкости записывается в виде операторного уравнения:

(1.10) где D — некий дифференциальный оператор; ?’ij — компоненты девиатора тензора напряжений; ?’ij — компоненты тензора скоростей деформаций (тензор
{?’} представляет собой девиатор, ибо его первый инвариант равен нулю).

В установившемся течении при растяжении с постоянным продольным градиентом скорости ?0 диагональные компоненты тензора {у’} равны у’11
=?0,y’22 = у’33 = -?0/2 , а все недиагональные компоненты -нулю.

Пусть D — это линейный оператор Олдройда. Тогда для режима установившегося течения, при d?11/dt=0, уравнение состояния (1.10) распадается на три следующие равенства:

(1.11)

Для того, чтобы получить отсюда значение напряжения ?11 надо воспользоваться равенством ?ii=-p+?’i и, пренебрегая силами поверхностного натяжения, записать, что

Исходя из первого уравнения системы (1.11) следует,что гидростатическое давление (отнюдь не равное внешнему) выражается через градиент скорости

Исходя из первого уравнения системы (1.11), можно получить

Отсюда следует, что продольная вязкость при растяжении выражается как функция градиента скорости

(1.12)

Теория предсказывает, что при низких продольных градиентах скорости растяжения (при ?0«1/?) значение ?=З?=?0, но при возрастании градиента скорости продольная вязкость монотонно увеличивается, и при ?0—> ?/2 продольная вязкость неограниченно возрастает: ?—>?. При градиентах скорости, больших ?/2,установившееся течение при растяжении вообще оказывается невозможным.

Рассмотрим случай одноосного сжатия, по кинематике обратный одноосному растяжению. Для обычной вязкой жидкости при замене растяжения сжатием все реологические характеристики среды (с точностью до знака) остаются неизменными. Но для вязкоупругой среды сжатие не является процессом, обратным растяжению. Это видно из приведенных ниже соотношений. Сжатию отвечает тензор скоростей деформации

поэтому уравнения (1.11) заменяются следующей системой:

(1.13)

Повторяя все вычисления, проделанные для деформации одноосного растяжения, и определяя вязкость при сжатии ? точно так же, как при любых других режимах деформации отношением (?11/?0) можно найти, что

(1.14)

Таким образом, для модели (1.10), обобщенной на большие деформации по
Олдройду, вязкость при растяжении ?, оказывается не равной вязкости при сжатии ?,. Этот результат показывает, что в принципе для вязкоупругой жидкости с произвольными реологическими свойствами, несмотря на кинематическую обратимость растяжения и сжатия, может иметь место неравенство: ?=?,.

Вязкоупругая жидкость, реологические свойства которой описываются уравнением (1.10) с производной в смысле Олдройда, не проявляет аномалии вязкости при сдвиге, то общая картина изменения «вязкостей» этой жидкости в зависимости от градиента скорости при трех рассмотренных схемах деформации в режиме установившегося течения оказывается такой, как показано на рис.
1.2.

Таким образом, жидкость, не проявляющая аномалии вязкости при сдвиговом течении, обнаруживает эффект возрастания вязкости

Рис 1.2. Изменение вязкости вязкоупругои
"олдройдовской" жидкости с одним временем релаксации в зависимости от скорости деформации:
1. - продольная вязкость при растяжении ?/3?0;
2. - продольная вязкость при сжатии ?/3?0;
3. - вязкость при сдвиговом течении ?/?0.

при растяжении вследствие развивающихся высокоэластических деформаций.

Эффект аномалии вязкости при сдвиговом течении естественным образом описывается при использовании реологического уравнения (1.9), обобщенного на случай больших деформаций с помощью яуманновской производной. Но для одноосного растяжения эта модель не предсказывает возникновения каких-либо новых эффектов, отличных от тех, которые известны для чисто вязкой жидкости, т. е. для такой вязкоупругой среды

Этот вывод физически обусловлен тем, что эффект аномалии вязкости в яуманновской модели возникает из-за вращения координатной системы, связанной с данной точкой, при деформировании среды. При однородном одноосном растяжении вращение элементов тела отсутствует, и поэтому вязкоупругая среда ведет себя как ньютоновская жидкость.

Таким образом, использование яуманновской производной не дает возможности высказать какие-либо правдоподобные суждения о характере реологического поведения вязкоупругой среды при растяжении. Поскольку олдройдовская производная не позволяет сделать этого относительно сдвигового течения, то очевидно, что обе эти модели не могут одновременно правильно описать реологические свойства вязкоупругой жидкости и при растяжении и при сдвиге, и поэтому в общем случае они оказываются неадекватными реальным свойствам вязкоупругой среды.

Рекомендуем скачать другие рефераты по теме: источники реферат, ответы по алгебре.





Предыдущая страница реферата | 1  2  3  4  5  6  7 | Следующая страница реферата