Предыдущая страница реферата | 6  7  8  9  10  11  12  13  14  15  16 | Следующая страница реферата

При допущениях, которые исходят из результатов опытов для различных веществ, из выражения (3.2.7) может быть получена приближенная формула зависимости показателя преломления от длины волны:

[pic] (3.2.9)

где a, b и c - постоянные, значения которых определяются экспериментально для каждого вещества.

Для одномодового ступенчатого и многомодового градиентного оптических волокон для расчета дисперсии применима эмпирическая формула Селмейера [5]:

[pic] (3.2.10)

Коэффициенты А, В, С являются подгоночными и определяются для каждого материала ОВ экспериментальным путем. Тогда удельная хроматическая дисперсия вычисляется по формуле [5]:

[pic] (3.2.11)

где [pic]- длина волны нулевой дисперсии, новый параметр S0 =8В - наклон нулевой дисперсии (размерность пс/(нм2·км), а ? - рабочая длина волны, для которой определяется удельная хроматическая дисперсия.

Хроматическая дисперсия связана с удельной хроматической дисперсией простым соотношением:

[pic] (3.2.12)

К уменьшению хроматической дисперсии ведет использование более когерентных источников излучения, например лазерных передатчиков, и использование рабочей длины волны более близкой к длине волны нулевой дисперсии.

3.3. Распространение световых импульсов в среде с дисперсией

Электрическое поле линейно поляризованного светового сигнала, распространяющегося в одномодовом волокне, можно описать следующим образом
[6]:

[pic], (3.3.1)

где [pic] - единичный вектор, [pic]- медленно меняющаяся амплитуда
(огибающая) светового импульса, представляющая собой комплексный скаляр, который изменяется в направлении z и во времени t, u(х,у) - распределение амплитуды поля в поперечном направлении, [pic] - постоянная распространения, [pic] - угловая частота.

Распределение амплитуды поля основной моды в поперечном направлении описывается следующим уравнением [6]:

[pic], (3.3.2)

где [pic](?)- диэлектрическая проницаемость среды.

В отсутствие в волокне нелинейных явлений рассчитать изменение формы светового импульса в процессе распространения вдоль волокна можно, воспользовавшись преобразованием Фурье [6].

Рассмотрим распространение спектральных компонент светового сигнала
[pic], получаемых преобразованием Фурье огибающей светового импульса
[pic]:

[pic], (3.3.3)

где [pic]- несущая частота.

Спектральные компоненты удовлетворяют уравнению:

[pic], (3.3.4)

где [pic]- коэффициент затухания сигнала, [pic]=[pic].

Рекомендуем скачать другие рефераты по теме: курсовики скачать бесплатно, ответ ru.





Предыдущая страница реферата | 6  7  8  9  10  11  12  13  14  15  16 | Следующая страница реферата