Предыдущая страница реферата | 9  10  11  12  13  14  15  16  17  18  19



а)  и 

б) (глубокие ловушки - время повторного захвата намного превышает время пролета носителем расстояния до ближайшего электрода)

Тогда в системе уравнений (78) и (79) получим:

    (86)

Заменим переменную (время на температуру). Тогда из первого уравнения (86) получим:

  (87)

Интегрируя второе, найдем температурную зависимость концентрации захваченного заряда:

   (88)

Оценим «время» пролета носителем расстояния до ближайшего (х=s) электрода. Носитель, освободившийся из ловушки, дрейфует в соответствии с направлением электрического поля. Рассмотрим рис. 17. Если х>x0, носитель пойдет к ближайшему электроду х==s, а при х<x0 - к электроду х=0. Причем во втором случае, преодолевая большую толщину диэлектрика, он наверняка захватится ловушкой, не достигнув электрода. Поэтому время «пролета» целесообразно оценивать для носителей, движущихся к ближайшему электроду х=s. Расстояние Дх, которое необходимо преодолеть такому носителю, равно s-x0. С учетом (35),  так как . Тогда:

   (89)

где учтено, что n<<nt и a<<s. Подставим полученное выражение в (87):

  (90)

Подставим (90) и (88) в (85):

   (91)

Данное выражение и дает решение задачи о токе ТСР, связанном с движением неравновесных носителей заряда в собственном электрическом поле. Оно аналогично полученным ранее выражениям тока ТСД или ТСР с точностью до коэффициентов, не зависящих от температуры. Точно так же на графике тока ТСР будет наблюдаться максимум, а начальный участок дает возможность применять метод Гарлика-Гибсона для определения энергии активации ловушек в материале. Последнее справедливо только для образцов, в которых имеется один сорт ловушек - с одним значением энергии активации. При наличии распределения ловушек по энергиям или даже дискретного набора энергий активации пики на кривых ТСР будут размытыми, а применение метода начального подъема недопустимым.

Заметим, что данное приближенное решение имеет в основном учебное значение, иллюстрируя физические принципы ТСР. Оно почти не дает полезной информации о реальных процессах в диэлектрике. Ведь в процессе релаксации меняется форма пространственных распределений захваченного и свободного неравновесного зарядов, напряженности электрического поля. Для определения формы этих распределений в любой момент времени и точного расчета тока ТСР прибегают к численному интегрированию дифференциальных уравнений переноса заряда при заданных начальных и граничных условиях.

Задача сводится к численному решению уравнений Максвелла:

непрерывности

и кинетического

Граничные условия учитывают наличие (отсутствие) короткозамкнутой цепи, характер прилегающих к диэлектрику электродов, наличие инжеции носителей из электродов и др. факторы.

Используемая литература:

1. Беляев И.П., Дружинин В.П., Рожков И.Н.  Электретный эффект

2. Бартенев Г.М.,Зеленев Ю.В.  Физика и механика полимеров

3. Губкин А.Н.  Электреты

4. Электреты / Под редакцией Г.Сесслера      

Скачали данный реферат: Grushanin, Pondjakov, Яшунин, Церетели, Efimij, Evminija.
Последние просмотренные рефераты на тему: шпаргалки по уголовному, скачать реферат бесплатно без регистрации, реферат русь, доклад по биологии.





Предыдущая страница реферата | 9  10  11  12  13  14  15  16  17  18  19